• Теорема об изменении количества движения в дифференциальной форме
• Теорема об изменении количества движения в конечно-разностной форме
• Закон сохранения количества движения
• Автор

Теорема об изменении количества движения в дифференциальной форме

Напишем теорему об изменении количества движения МТ, выделив внешние и внутренние силы

d(m_kv_k)/dt=F_k^(e)+F_k^(і)

где  F_k^(e)  и  F_k^(і) - равнодействующие внешних и внутренних сил, действующих на МТ.

Составим по аналогии эти выражения и для других МТ системы, сложим их левые и правые части, соответственно,

 ∑(d(m_kv_k)/dt)=∑F_k^(e)+∑F_k^(і)

Заметим, что

 ∑(d(m_kv_k)/dt)=d/dt(∑m_kv_k)=dQ/dt, ∑F_k^(і)=0

Следовательно,

 dQ/dt=∑F_k^(e)

Получена теорема об изменении количества движения механической системы в дифференциальной форме: производная по времени от количества движения системы равна векторной сумме внешних сил, действующих на систему.

Спроектируем соотношение на координатные оси

dQ_x/dt=∑F_kx^(e) 

dQ_y/dt=∑F_ky^(e) 

dQ_z/dt=∑F_kz^(e) 

то есть производная по времени от проекции количества движения системы на какую-либо ось равна алгебраической сумме проекций всех внешних сил, действующих на систему.

Умножив обе части соотношения на dt, получим

 dQ=∑F_k^(e)dt

то есть дифференциал количества движения системы равен векторной сумме элементарных импульсов внешних сил, действующих на систему.

Теорема об изменении количества движения в конечно-разностной форме

В проекциях на координатные оси

  dQ_x=∑F_kx^(e)dt

 dQ_y=∑F_ky^(e)dt 

 dQ_z=∑F_kz^(e)dt 

Беря интеграл от обеих частей, имеем

 Q-Q₀=∑S_k^(e) 

Получена теорема об изменении количества движения механической системы в конечной форме: изменение количества движения системы за какой-то промежуток времени равно векторной сумме импульсов всех внешних сил, действующих на систему, за то же время.

В проекциях на координатные оси аналогично

 Q_x-Q_0x=∑S_kx^(e) 

Q_y-Q_0y=∑S_ky^(e)  

Q_z-Q_0z=∑S_kz^(e)  

Отметим следующее.

1. Внутренние силы не входят в теорему об изменении количества движения системы и, следовательно, не влияют на его величину.

2. При некоторых условиях для внешних сил можно получить первые интегралы системы дифференциальных уравнений движения системы.

Закон сохранения количества движения

Следствие. Закон сохранения количества движения системы.

Положим, что ∑F_k^(e)=0, тогда Q=∑m_kv_k=const.

Если в течение некоторого времени главный вектор внешних сил, действующих на систему, равен нулю, то количество движения системы за это время остается постоянным.

Для проекций на координатные оси аналогично. Например, если ∑F_kx^(e)=0, то Q=∑m_kv_kx=const

Если в течение некоторого времени алгебраическая сумма проекций на какую-либо ось внешних сил, действующих на систему, остается равной нулю, то проекция на ту же ось количества движения системы за это время остается постоянной величиной.

Автор

Григорьев Александр 2-ТМ-55